如圖所示,跨音速翼型的阻力驟增來(lái)源于兩個(gè)方面,第一是(),第二是()。
(激波前超音速區(qū)的過(guò)渡膨脹形成的負(fù)壓,作用在背風(fēng)面形成的水平投影導(dǎo)致了
波阻。即阻力驟然增加,來(lái)源于膨脹波,而不是激波。因此,跨音速流動(dòng)波阻力
來(lái)源于激波前的背風(fēng)面壓力降低,而不是來(lái)源于激波增壓。當(dāng)然,激波如果誘導(dǎo)
附面層分離,那么會(huì)增加點(diǎn)壓差阻力。常規(guī)翼型的上表面凸起,下表面較為平坦,
這使得在跨音速條件下,超音速區(qū)很強(qiáng),帶來(lái)阻力驟然增加。)
當(dāng)翼型上首次出現(xiàn)()時(shí),來(lái)流馬赫數(shù)為臨界馬赫數(shù),在圖中,將右邊公式與圖中至少一條曲線相連。由圖可以看出,翼型越厚,翼型上越()出現(xiàn)跨音速區(qū)。
(普適關(guān)系),對(duì)應(yīng)豎直線
(卡門錢學(xué)森公式,厚度增加,曲線上移),對(duì)應(yīng)水平線。
曲線1是普適關(guān)系,曲線2是卡門錢學(xué)森公式。增大翼型厚度,卡門錢學(xué)森曲線上移,兩曲線的交點(diǎn)決定的臨界馬赫數(shù)變小。
如圖所示:對(duì)于定常超音速流動(dòng),遇到物體內(nèi)折,處在下流的小擾動(dòng)引起的馬赫波試圖與上流的小擾動(dòng)波相交或合并時(shí),由于速度和溫度梯度越來(lái)越大,阻止無(wú)限靠近,因此會(huì)形成()